98 L. BENOIST, — LOIS DE TRANSPARENCE 



notablement l'une de l'autre, avec un maximum d'écart pour les 

 poids atomiques moyens. 



On peut dire que la courbe obtenue représente une loi générale de 

 transparence de la matière four des conditions déterminées d'épaisseur- 

 masse et de rayons X, dans laquelle l'opacité spécifique, définie par 

 les équivalents de transparence, est reliée au poids atomique par 

 une relation plus complexe que la simple proportionnalité. 



L'équation de la courbe serait, eu effet, de la forme : 



Les conditions expérimentales qui ont fourni cette courbe 

 peuvent être méthodiquement modifiées : 



Soit en modifiant l'état du tube radiogène, le ramollissant ou le 

 durcissant par chauffage, osmorégulation, etc. ; 



Soit en changeant le type du tube employé : tube à anticathode 

 d'aluminium, etc. ; 



Soit en interposant entre le tube radiogène et les corps étudiés 

 des écrans plus ou moins radiochroïques (soufre, plomb, etc.) et plus 

 ou moins épais ; 



Soit, enfin, en modifiant l'épaisseur masse étalon, ce qui entraîne, 

 pour les corps étudiés, une sélection plus ou moins complète des 

 rayons X qui les traversent. 



On voit alors les équivalents de transparence augmenter ou dimi- 

 nuer ensemble, mais non de quantités proportionnelles, ce qui cor- 

 respond à une déformation progressive de la courbe initiale. En un 

 mot, on obtient un faisceau de courbes d' isotransparence, dont cha- 

 cune représente une loi de transparence de la matière, pour des con- 

 ditions particulières et déterminées. Les unes s'abaissent vers l'axe 

 des poids atomiques, comme la courbe ponctuée représentée sur 

 la figure, et correspondant à des rayons très mous ; d'autres, au 

 contraire, s'élèvent, se tendent davantage, et se rapprochent de 

 l'hyperbole équilatère, qu'il est possible d'atteindre (peut-être 

 même de dépasser !), pour les rayons X suffisamment pénétrants 

 et suffisamment homogènes. 



Pour rendre plus sensibles les écarts entre ces courbes, il est 

 commode souvent de les transformer, en prenant pour ordonnées 

 les logarithmes des équivalents de transparence. 



La conclusion essentielle qui ressort des résultats expérimentaux 

 qui précèdent, et des lois qu'ils m'ont permis de formuler, c'est 

 que l'équivalent de transparence d'un corps simple, pour les 

 rayons X, pris dans des cooditions bien déterminées, constitue 



