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+ (3 U 2 + V 2 + W 2 + yg + : n 2 T ri) l~ + 



+ (2uv 



dt 

 WJPÎ 



(2 UW + 2m {, % 



M 2 + M 7 ? + M§ 



?x 3y 32 j 



« 2y 



Soir^ 



'ï ','■-. 



2j£ 



dy 



dz 



S?Q 



(2) 



-.; .-■•'■:. § 4. Dans cette équation, nous poserons: 



«. = 0; f = 0; «■ = (): 3p'y#=0'; 

 il vient alors 









(1) 



(2) 



où, pour abréger, on a introduit le symbole B x avec la signification 

 suivante: 



?B. 



dx 



(^a 2 +r-H'))-- -(s^+^+^l 9 ^ + 3 ^ + S ^ 



dy 



(fW&'+f^r*)) 





2t * Ydx 



3>J 



3^ 



+ 



+ 



+ i< pSS . + ,. + r)>-«!f + 3 * + f 



(3) 



Désignons par T la durée du temps de la relaxation de la pertur- 

 bation (r„, r y) r,). Pour simplifier, nous nous bornerons à admettre 

 que T ne dépend ni des coordonnées ni du temps; on pourrait, 

 sans difficulté sérieuse, généraliser nos calculs à cet égard. Confor- 

 mément à des considérations antérieurement publiées 1 ). nous sup- 

 poserons que l'équation suivante exprime la loi de la relaxation 

 considérée en elle-même: 



ÙT 



(4) 



U 



r* 

 T 



*) Voir Bulletin International de l'Académie des Sciences de 

 CracoTie, Année 1893, p. 348; Année 1894, p. 295; Aimée 1896, p. 117 et 

 1901, p. 95. 



