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T 



9'» 



9P 



2?e 



div aB 



0; 



(H) 



le symbole div pi?, emprunté à la théorie des vecteurs, a été adopté 

 pour plus de brièveté. Pour mettre ce même terme, div pi?, sous une 

 forme plus simple, négligeons, à l'exemple de Maxwell 1 ), la différence 



;• (c- + rf + Ç 2 ) — ; 2 . ( 3^ hY + C) 



dans l'expression (3) de pi? x ; négligeons y pareillement les termes 

 dissymétriques ainsi que les différences qui séparent les valeurs de 

 £■'. 7] 2 et ', s de leur moyenne |e{h De ces hypothèses il résulte 



B r 



10 ri 9» 



3 C '-"5x 



en sorte que Y 



que i on a 



Val. 



apy 



r. de ( - div pi? ] ■ 



v 2 oc ' J 



5 '> I îf.fr^ 





3 a;/ 



3$ 



3? 



.9» 



g c? & + r + V) T 



l'équation (13) deviendra 



T 



Val. appr. de f di v sB ) = 



V 2oc ' J co 



== V"*. 



(12) 



(13) 



Négligeons une seconde fois les différences entre ; 2 . rf. "J et leur 

 moyenne et convenons, à titre d'approximation première, de consi- 

 dérer comme constante l'expression 



(14) 



15) 



§ 5. Pour les gaz tels que l'air atmosphérique, à 0° C. et sous 

 la pression normale, la période T est une quantité de l'ordre de 

 10 -10 sec. Cela nous apprend qu'il sera permis, dans l'équation (1 1) 

 du paragraphe précédent, de négliger le terme Tâ-ft/St' 1 lorsque, 

 pour le dernier terme à gauche, on adopte l'expression (15). Pour 

 plus de généralité, nous discuterons les différents cas qui peuvent 



') Phiiosophical 'transactions. Vol, CLVH. p. 86. 1867. 



