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les composantes de la vitesse hydrodynamique et de la vitesse mo- 

 léculaire du gaz, ainsi que les composantes des accélérations dues 

 aux forces étrangères. Enfin, soit A un coefficient constant qui ca- 

 ractérise les deux espèces de molécules en présence. La théorie 

 donnée par Maxwell et Stefan nous enseigne que, dans ce cas, les 

 équations du mouvement du gaz seront de la forme 



du 







du 





du 







9% 



— 



+ 



U 





+ 



V = 



+ 



M 





c!t 







àx 





dy 







9z 



+ 



9 ?¥ , 2fo\ 9pt£, 



9x 



3y 9z ' ' 



Nous aurons, en outre, l'équation de continuité 







9p 9ou dav dgw 



— + i — 



•Ix 7>ii 3? 



(1) 



(2) 



9t 9x 9y c>z 

 et la durée du temps de relaxation qui convient au problème sera 



T—ljAP. 



En vertu des égalités (2) et (3) l'équation (1) peut s'écrire: 



(3) 



9au 

 9t 



ou 

 T 



+ 



9x 



9 (ouw -\~ o'JQ 



9z 



p£ a ) , s i?uv + pfo) 



oX = 0. 



m 



Par sa forme ainsi que par son sens, cette équation mérite d'être 

 rapprochée de l'équation (5) au § 4. 11 y a évidemment deux équa- 

 tions analogues qui se rapportent à ov et à oiv. Jointes à l'équation 

 (2), les trois équations (4) fournissent l'égalité suivante 



3 ' 2 P _ il fP u , 3 i?u 2 + ?i?) , 9(?uv + fcrï) 9{ouw + $Q 



+ 



9x 9y 9z 



Sjçv 9 (ovu + ?rj'i) 9 (p« 2 + pij s ) 9 (pvw + pijQ 



aX 



-f 



4 



9y\T 



9x 



9y 



+ 



9 (ow 9(pwu + pÇc) 9(pwv -f p$q) 2(pM> 8 + p£ 2 ) 



5«v ï' 5x Py & 



qui se transforme aisément et prend la forme 



?¥)+ (5) 

 -pZ)J=0 



