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2*_p 1 d_i _ } g 8 (pM a - + pc 2 ) 3 a (pt^+ pf ) 3«(p«>* j- p£) 



9 2 (pw 4^ pvjQ , 3 2 (pww + pj£) 

 9z9x 



2 ' " r T ~ rT " + 2 - vr—j rw + 3 



1 (? w + Pfo ) I 

 3a; Py I 



+ 



(6) 



9 ? X 9 ? Y 9 ? Z_ 



9x 



9y 



9z 



C'est l'équation exacte de la propagation d'un gaz au milieu d'un 

 système de molécules immobiles; on peut la rapprocher des équa- 

 tions analogues (9) et (11) du § 4.; des considérations pareilles 

 à celles qui ont été données plus haut seront, dans ce cas. égale- 

 ment applicables. L'équation classique se déduit en négligeant u, v, w, 

 X, Y, Z, pî£, p£E, '/çr\ et en admettant, au surplus, les deux hypo- 

 thèses que voici : 



(7) Z 1 =0 et. en même temps, 



(8) Lim (f ! T) = Lim (t) 2 T) = Lim (Ç 5 T) = quantité finie. 



§ 7. Rappelons rapidement les principes sur lesquels repose, 

 pour un gaz parfait monoatomique, la théorie cinématique du phé- 

 nomène de la viscosité. Convenons de conserver aux symboles dont 

 nous avons fait usage leur signification précédente et posons 



(1) 





P 

 q** = ?Z 2 — p 



= i ? U 2 + f + 'C') 



g* = ?f}i ; im = ?'Cl 





(2) 





2W — fa 



<i m = m 9 - - p ; ?* = 'foi 









q„ = pçÇ 



2». = p 7 )^ ; i>- = e'C 2 - 



-P 



Les équati 



ons du mouvei 



nent sont de la forme 





(3) 





>(£-?) 



9p 9q„ 9q r!l 9q x , 

 ^ 3x^ 9x r c> ^ 9z 





Si. dans l'équation (5) du § 1., l'on fait 

 (4) Q— (u + ;)* 



on trouve une égalité qui, après l'élimination de X. donne la 

 relation suivante 



