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Nous proposons, de donner à la période T le nom de „temps de 

 relaxation" de la perturbation en question; quant à la somme 

 réunie ici sous le signe F.,., nous la considérons comme la com- 

 posante, dans la direction Ox. d'un vecteur F (F x , F y , F r ) que 

 nous avons appelé „1 e s t i m u 1 a n t". 



L'équation (1). jointe aux trois équations dont l'égalité (2) est 

 fournit 1' é q u a t i o n de propagation qui est la 



la première 

 suivante 



9*Q 



1 9Q (9. h 



T 9t 



*v 9s 



+ 



9F, 



+ 



?F, 



Q. 



(3) 



Pour parvenir aux équations classiques de la théorie Fourie- 

 rienne il faut avoir recours à deux hypothèses. En premier lieu, 

 il faut supposer 



F, 



F, 



9Q 



F.= 



3Q 



(4) 



en désignant par a une quantité dont les dimensions sont celles 

 d'une vitesse. En second lieu, tout en faissant T—0, il faut ad- 

 mettre que la limite vers laquelle tend alors le produit n-T est 

 finie. Si de plus cette limite est constante, nous avons 



3 Q 

 9t 



a 2 T.\7 i Q = 0. (5) 



Ainsi, dans la théorie classique, on néglige, dans (2) et les 

 deux équations analogues, les termes de la forme 9f x /9t et l'on pose 



f x =--Lim [ TF x ) T ^; (6) 



c'est dire que l'énergie utilisable liée à l'existence du vecteur sti- 

 mulant est entièrement dissipée. On peut pousser plus loin 

 l'approximation si l'on écrit, en vertu de l'équation (2), 



ce qui donne sans peine 



S àu * 



3F 9*F. 



1 ~9t + 2 ~W 



(7) 



(8) 



On voit par là qu'un flux, à un instant donné, ne dépend pas seu- 

 lement de la valeur que présente la composante correspondante du 



