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(x, y, z) qu'il occupe à un moment donné t. Soient <;, r h £ les com- 

 posantes du déplacement apparent, imposé au fluide dans une 

 déformation. Dans ce qui va suivre, ces composantes ç. vj, £ seront 

 supposées être infiniment petites. Nous aurons à considérer diverses 

 variables dont voici l'énumération: les composantes do la défor- 

 mation: 



Sx' 



h: 



Si/ 





Sy ^ 3z 



3c, 

 3z 



c'x 



— Hi 



+ 



sy 



Y : 



les composantes de la vitesse de déplacement: 



dt 



u: 



dr, 

 dt 



d-ç 



dt 



les composantes de la vitesse de déformation: 



au 



3w Sv 



Sx~ 6; 



-SQ + p? = a > 



Sv 



Su S te 





Sz+3x= b; 



Sw 

 3z=9 ; 



Sv Su 



3x + Si, ~ C ; 



la dilatation cubique et la vitesse, de la dilatation: 



£ -f- f -f- <p = A ; 

 e +/+$ — &• 



(la) 

 (lb) 

 (le) 



(2) 



(3 a) 

 (3 b) 

 (3 c) 



(4) 

 (5) 



Remarquons, d'ailleurs, que l'on a: dz/dt = e, dv/dt=f etc.; et 

 enfin: dà/dt — &. Les quantités s, <p, 6, a, Ji, y. u, v, w, e, f, g, a, 

 h, c, A, w sont toutes des infiniment petits. 



§ 2. A un moment déterminé t = € imposons au fluide une 

 déformation dont les composantes sont, en (x, y, z), les suivantes: 

 e°, <p°, i°. a , S , y . Admettons qu'en ce moment les propriétés du 

 milieu sont celles d'un solide isotrope parfaitement élastique. Dé- 

 signons par m le module de rigidité, par k le module de compres- 

 sibilité; ce seront des valeurs idéales qui déterminent les propriétés 



