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élastiques possédées par le milieu pendant un moment, le moment 

 initial. Soit p° la pression (normale et égale en tous sens) qui, au 

 moment considéré, s'établirait en (x, y, z), si aucune déformation ne 

 s'y était produite. La théorie classique nous enseigne que les in- 

 égalités de pression qui, au moment t = 0, sont provoquées par la 

 déformation ont pour expression: 



(la) 



P°x pi= 2llS° — 



-{k- 



S»)A°; 



(lb) 



K— j0° = — 2nf°- 



-(k — 



ln)A°; 



(le) 



p°„ — p° = - 2>4° - 



-(k- 



ïn)A"; 



(2 a) 



p y °,= — »«°; 







(2 b) 



pi— — »?°; 







(2 c) 



p° v = — n ~f- 







Cependant, cet état de choses ne saurait guère durer. A partir du 

 moment t = 0, nous voyons deux phénomènes se produire. En pre- 

 mier lieu, nous voyons les modifications s'accomplir qui dépendent 

 de l'action des influences étrangères. En second lieu, la déformation 

 faiblissant, les inégalités de pression tendant à s'annuler, le système 

 éprouve ce qui a reçu le nom de „ relaxation", ainsi qu'il a été dit 

 plus haut. 



§ 3. L'hypothèse la plus simple qu'on puisse faire au sujet 

 de l'action des influences étrangères consiste à supposer qu'elle est 

 soumise (ainsi que l'état initial) aux lois de l'élasticité idéale. Cette 

 hypothèse admise, on voit sans peine que les effets des forces exté- 

 rieures peuvent s'exprimer de la manière suivante: 



(la) 

 (lb) 

 (le) 

 (2 a) 

 (2 b) 



fdp„\ 



v dTP- 



— 2ne — 



-'(* 



(dp ml \ 



\ dt h — 



-2nf- 



-(* 



(dp zz \ _ 



Vit h— 



- 2ng - 



-(k 



(dp y ,\ _ 



— na 





fdp„\ 

 V dt) Y ~' 



— nb 





\n) & 



l n ) û 



