(dp„,\ 

 V dt ) l 



ne 



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(2 c) 



Les effets des influences extérieures, représentés par ces équations, 

 sont généralement réversibles. 



§ 4. Essayons maintenant d'étudier de plus près la marche, 

 essentiellement irréversible, du phénomène de la relaxation. Soit p 

 la valeur vers laquelle les pressions p„, p yv , p z , convergent par l'effet 

 de ce phénomène; la valeur vers laquelle tendent simultanément 

 les pressions p yz> p zx , p xv est zéro. Si. en un point (x, y, z) du fluide 

 et à un moment donné t, la déformation imposée est nulle, il s'y 

 exerce une pression égale en tous sens que nous désignerons par p . 

 Prenons le fluide à l'état qui, en (x, y, z) et au moment t, est dé- 

 terminé par les valeurs s, <p, <\>, a, [i, y, p„,p m , p ,„ p„„ p* r , p, y etp des com- 

 posantes de la déformation et des pressions. Supposons qu'à partir 

 de ce moment, pendant une période suffisamment longue, le fluide 

 soit soustrait à l'action de toute force extérieure. La pression p 

 (égale en tous sens) à laquelle le fluide parviendra, étant nécessaire- 

 ment déterminée dans les conditions supposées, pourra par consé- 

 quent se mettre sous la forme: 



p = p i s. 9, ■]/. y., % y, p ). 



(1) 



Il nous reste à formuler une hypothèse sur la forme précise de la 

 loi de relaxation. Désignons par T la durée du „temps de rela- 

 xation"; c'est une constante caractéristique du milieu. Nous ad- 

 mettrons que les équations suivantes expriment la loi de la relaxation 

 considérée en elle-même: 



(2 a) 



(2 b) 



(2 c) 



(dp rr \ 



V dt J 2 



Prr—P . 



( d P^ \ _ 

 V dt / 2 



Py. 



T 



(dPyy\ 



V dt ), 2 



T ' 



( dp, x \ 



V dt / 2 



p., 

 T 



( dp rz \ 

 V dt J. 



p„ — p 



y— ; 



fdp jy \ 

 V dt J, 



Pry 

 T 



(3 a) 



(3 b) 



(3 c) 



Elles sont imitées des égalités trouvées par Maxwell dans la théorie 

 cinétique des gaz. Des relations toutes pareilles sont applicables à 

 divers autres cas de coercition, par exemple à la coercition, au sein 

 des corps conducteurs, des perturbations électromagnétiques. 



