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e = — (f + g), 



par exemple, nous aurons 



dp 

 dt' 



dp 



9s ) J ^ V $<b 9s J J 



dp 



cl) , cp 



(?) 



=0 (8) 



et dans cette équation f\ g, a, b, c sont entièrement arbitraires; ainsi 

 la proposition dont il s'agit (qu'expriment les égalités (3) et (4)) est 

 démontrée. 



L'hypothèse que nous venons d'invoquer revient à dire que 

 la pression p ne peut changer que lorsque la densité du fluide varie. 

 Pour pousser plus loin notre analyse, admettons l'exactitude de cette 

 proposition comme une conséquence qui découlerait des deux hypo- 

 thèses suivantes: 1) la pression finale pi est une fonction de la den- 

 sité finale p ainsi que de la température &; 2) la densité et la tem- 

 pérature d'une portion déterminée du fluide ne varient pas par l'effet. 

 pur et simple, du phénomène de la relaxation. Nous avons par con- 

 séquent : 



dp d& 9p dp 9p 

 dï = dt 9& + Tt 9s' 



p=p(k*)\ 



(9) 



Si l'on fait abstraction des variations de température, l'équation (9) 

 prend la forme 



ce qui peut s'écrire 



si l'on pose 



dp 

 ~dt~~ 



» dp 



dp 



Tt~" 



- k& . 



le — 



9p 





? T» 



(101 



(11) 



(12) 



Or. l'équation (12) est conforme à la définition, donnée précédem- 

 ment aux §§ 2. et 3., de la constante k caractéristique du milieu; 

 mais elle implique une hypothèse complémentaire (ainsi qu'il fallait 

 s'y attendre), savoir: la déformation qui subsiste (si, en général, 

 elle subsiste) lorsque l'état final est atteint, est incapable de provo- 

 quer des nouvelles inégalités de pression. Cette déformation est 

 définie par les valeurs suivantes des variables: 



£ = © = <!= !.A; a = o; 3 = o; y=o* (13) 



