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sur lesquelles jusqu'à présent notre raisonnement a roulé se rap- 

 portent à la déformation apparente d'un fluide, c'est-à-dire celle 

 que l'activité de nos sens nous permet d'observer. Dorénavant, à ces 

 composantes nous attacherons la désignation d'apparentes. Si l'on 

 se reporte au § 3.. on voit facilement quelle est la fonction à la- 

 quelle ces quantités étaient destinées: elles ont servi à définir l'in- 

 fluence qu'exercent, sur les valeurs des inégalités de pression, les 

 forces extérieures. 



Nous introduirons maintenant des variables analogues (mais 

 essentiellement différentes) dont la considération se présente natu- 

 rellement dans l'étude du phénomène de la relaxation. Par l'effet 

 de ce phénomène l'état véritable d'un élément matériel est. en 

 général, extrêmement différent de l'état apparent que nous lui 

 attribuons en nous inspirant du témoignage de nos sens. Soient 



£* 



7j * ; p. s * ç * y*. x * p# T *. A *. M * „* w*;ë*,f* } 9*; «*, ^*, c*; &• (2) 



des quantités qui définissent l'état véritable d'un élément de la 

 même manière de laquelle les quantités (1) déterminent son état 

 apparent; nous dirons que ce sont les composantes véritables 

 (ou absolues) de la déformation. Leurs relations mutuelles sont 

 les mêmes que celles auxquelles les variables apparentes sont assu- 

 jetties. Mais ce qui les distingue nettement de ces composantes 

 apparentes c'est qu'elles sont affectées par le phénomène de la rela- 

 xation tandis que les composantes apparentes n'ont avec ce phéno- 

 mène aucune relation; cette différence est la conséquence immédiate 

 de nos définitions. 



Pour trouver, à l'aide de ces nouvelles variables, l'expression 

 analytique de ce qui se passe au sein d'un élément fluide formulons 

 trois nouvelles hypothèses; 1 elles constituent, dans notre nouveau 

 cours d'idées, l'exact analogue des suppositions admises auparavant 

 et énoncées plus haut, §§ 2., 3., 4. et 5. Nous supposerons, en pre- 

 mier lieu, que les quantités s*, çr. A*, a*, ji*„ y* varient par l'effet 

 de deux causes. Elles tombent sous l'influence des forces extérieures 

 et leur variation de ce chef s'exprimera par la manière dont change 

 la déformation apparente. Elles varient, de plus, grâce à la rela- 

 xation; par l'effet de celle-ci s*, ©* et <b* tendent vers une limite 

 commune qui est g A*, tandis que k* p* et y* convergent vers zéro. 

 Ainsi, désignant par T la même période caractéristique que celle 

 dont au § 4. il a été question, nous aurons 



