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(3 a) 

 (3 b) 



(•c) 

 (4 a) 

 (4 b) 

 (4 c) 



dt* dt 



s*-îA* 



dt dt 



T 



d'u" df 



9*-iA* 



dt dt 



T 



di* 4 



V— s A* 



dt dt 



T 



dx* 

 ~df' 



d$* 

 ~dJ~~ 



dt. 



"dJ 



dt 



dy* dy 



dt dt 



T 



h* 



T" 

 f' 



En vertu des équations (3) nous avons 

 (5) 



d\* 

 dt 



dA 

 dt' 



Nous admettrons, en second lieu, que les inégalités de pression 

 sont toujours liées, aux composantes de la déformation véritable, 

 par la loi de la proportionalité simple. Pour les solides élastiques 

 de la théorie idéale la notion de la déformation véritable se confond 

 avec celle de la déformation apparente; mais nous savons qu'il n'en 

 est point ainsi pour les fluides. Ainsi notre hypothèse actuelle con- 

 siste à supposer que la loi de Hooke s'étend aux fluides, mais à la 

 condition de l'appliquer, non point aux composantes de la défor- 

 mation apparente, mais bien à celles de la déformation véritable 

 Cette hypothèse admise, nous aurons: 



(6 a) 



(6 b) 



(6 c) 



(7 a) 



(7 b) 



(7 c) p rv = -ny* 



dans les équations (6) p est la pression qui correspond à une 



déformation nulle. 



p„ — p = — 2nt* — (k — l n) A*; 

 Pw —p — — 2n<f — (k — l n) A*; 



i>« — Po = — M* — ( k — l n) A*; 

 p v , — — no* 

 p„ = — n$* 



