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Nous admettrons, en troisième lieu, que le but vers lequel 

 tend la relaxation est atteint lorsque les quantités s*. ©*, A* se ré- 

 duisent à ',A* et les quantités a* (i*. y* ;\ zéro; en même temps 

 les pressions p,,. p m p„ prennent une valeur déterminée que eous 

 appelerons p et les pressions p u „ p,„ et p, v s'annulent. Supposons que 

 cet état d'équilibre final soit atteint; nous aurons, en vertu des 

 équations (6) ; 



Par conséquent 



P — Po 



dp 

 dt 

 et l'équation (5) permet d'écrire 



M*. 

 cZA* 



dt dt 



dp d\ 



di = - h dt = - k& - 



(8) 

 19) 



(10) 



L'équation ainsi obtenue se présente sous sa forme particulière, celle 

 notamment qui suppose l'exactitude de la relation h = k. Cette cir- 

 constance s'explique facilement. Four définir la pression désignée 

 par p, il nous a fallu admettre, au cours du présent raisonnement, 

 non seulement l'égalité des pressions à l'état final d'équilibre (ainsi 

 que nous l'avons fait plus liant. § 4); excédant les limites de cette 

 hypothèse, nous avons admis de plus, en cet état d'équilibre, l'uni- 

 formité parfaite de la déformation. Or cette dernière hypothèse en- 

 traîne l'égalité h = k, ainsi qu'il a été dit au S 5. 



§ 8. Ajoutons membre à membre les équations (l), § 3.. et 

 (2), § 4; ajoutons de même les équations (2), § 3.. et (3), § 4. Nous 

 aurons, pour la variation totale des pressions (voir § 5.), les valeurs 



dp„ 

 ~dT 



APyy 



~dT 



dp„ 

 ~df 



dp vz 

 dt 



— 2iu 



2nf 



{k- 



(k 



£ n) S> — 



1 n) o> — 



= — 2 »9 —(* — ■» ») 



P». 



Pr, 





-P 



' 



T 





T 



'1 



P* 





-P 



T 



T 



(la) 

 (Ib) 



(le) 

 (2 a) 



