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dp» 

 dt 



3p x » 

 dt 



= — nb 



ne 



T 



T' 



(8 b) 

 (8 c) 



Ainsi, à strictement parler, l'ensemble de nos formules ne s'applique 

 que dans le cas où les mouvements du fluide sont extrêmement 

 lents. Il est aisé de voir que tout raisonnement qui partirait, comme 

 le nôtre, des idées fondamentales de la théorie de l'élasticité doit 

 nécessairement être soumis à la même restriction. On sait d'ailleurs 

 que, parmi les théories de la viscosité proposées jusqu'à présent, 

 aucune n'est entièrement générale ni rigoureuse. 



Les équations (7) et (8) donnent par intégration 



— tjT —t T tjT 



Px* — p — C„z — s ^cltz {2ne + (k — h — in)&) (9 a) 

 Pvv—P= c m s ' —- J* E {2nf+(k—h—in)&} (9b) 



— t\T ~ t \ T t l T 



p,„ — j3=C'„£ — s fetts {2ng + (k — h — }n)&} (9 c) 



— tjT —tjT tjT 



p y , = C„ a s — e §dtz na (10 a) 



p„ = C„ £ 



jjdtz nb 



p xy = C xv z — s $dti 



ne 



(10 b) 



(10 c) 



Dans ces égalités, la base des logarithmes népériens est désignée 

 par s; les quantités C xm C m C eir> C yiJ C»,, C„ sont des fonctions de 

 x, y, z, indépendantes du temps t. Posons, pour abréger, 



-t T 



J T 



~'- T f dt V ' T 



-<l T Çdt> T 

 <" dt tiT 



[dt >i T 



f = F 

 g=G 



)Y S a = 



f dt <l T . 

 3 T 



A 

 B 



(lia) 

 (11b) 



(lie) 

 (12 a) 

 (12 b) 



