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(12 c) 



s y r j,z c= c 



(13) 



-< r [dt 'i T 



De plus, écrivons 





(14, 



nT±={i 



(15) 



(h — h— \ri)T=\; 



l'égalité (14) est celle que Maxwell a fait connaître en 1867. Moyen- 

 nant ces abbréviations, les équations (9) et (10) deviendront: 



(16a) 

 (16 b) 

 (16 c) 



(17 a) 

 (17 b) 

 (17 c) 



Pxx 



Fini 



p.. 



- HT 



—tri' 



- p — C„ s — 2[j.G — a(") 



— tr 



P,„ = C„ z — [J-A 



P. 



Px 



'■ G„,s, 



-y.B 



-U.C. 



Ces égalités ont, dans notre théorie, la signification que possèdent, 

 dans la théorie classique l ) de la viscosité, les équations connues 

 qui donnent les quantités (p x i — p) etc. en fonction des composantes 

 e, f } g, a, b, c de la vitesse de déformation. Elles contiennent les 

 ternies C ax z~' IT etc. qui ne figurent pas dans les équations ordinaires. 

 De plus, dans ces équations, les fonctions E, F } G, A, B, C, ©, dé- 

 finies par les égalités (11), (12) et (l'H), prennent la place occupée, 

 dans les équations habituelles, par les composantes e, f, <j, a, b, c, oi 

 et y jouent exactement le même rôle. 



§ 9. Les constantes A et ia, définies à l'aide des équations 

 (15) et (14) du paragraphe précédent, sont les deux coefficients de 

 viscosité de notre théorie. Les auteurs qui ont traité du problème 

 de la viscosité font généralement usage de deux constantes qu'ils 



') Stokes, M athematical and Physical Papers, Vol. I. p. 90. eq. (8). 

 Cambridge, 1880. — Basset, A T reatise on Hydrodynamics, Vol. IL p. 241, 

 eq. (16). Cambridge, 1888. — Lainb, Hydrodynamics, p. 512, eq. (41 and (5). 

 Cambridge, 1895. 



