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Parmi ces composantes, la seule que nous aurons à considérer est 

 y,*. Pour calculer sa valeur nous avons légalité bien-connue 



y ", = 2 z* cos (x t x) cos fa x) + 2 <p* cos (x x y) cos fa y) -f- 



-f- 2 <lr cos (x-f z) cos f^ z) -\- 



+ v * { cos Oh V) cos fyj z) + cos (y a yj cos (x x z) ) 



-f [i* { cos fo zj cos fa a;J + cos fa z) cos fo a^ | (3) 



+ T* f cos fe «^ «os Cyi y) -f- cos fo tfj cos (Je, y) } . 



Dans celle-ci, d'après les conventions qui viennent d'être arrêtées 

 nous poserons: 



cos (x i x) = ± sin ; cos fa x) = cos ; eos fa x) = ; (4 a, 



cos fo yj = + cos ; cos fa y) = sin ; cos fa y) = ; (4 b) 



cos (Xj 2) = ; cos fa z) = ; cos fe z) = 1 , (4 c) 



en sorte que l'équation (3) prend la forme 



y,*,. = ± 2 (s* — <p*) sin cos ± y* (sin 2 — cos 2 0) . (5) 



§ 4. Les composantes de la déformation véritable peuvent 

 s'exprimer en fonction des composantes de la vitesse de déformation 

 apparente. Nous avons, en effet, 





(1) 

 (2) 



(3) 



si par /,■„, l; m . k :nl l'on désigne trois constantes, par s la base des 

 logarithmes népériens, par T la durée du temps de la relaxation, 

 par a la somme e ■+-/ + #; P ar ^* la somme s* -j- 'f -+- di*. Ces 

 équations se laissent justifier à l'aide de considérations tirées de 

 notre Communication précédente. Comparées aux égalités 



(4) 

 (5) 

 (6) 

 (?) 



P**— Po — 



— 2n (s*- 



-'A*) — M 1 



P m —Po = 



— 2 n (9* - 



- : ;a*) — à'A 



P*y = 



— «y* 



et 



V —Po = 



— M* 





qui expriment la loi de Hooke généralisée (ainsi qu'il est dit dans 



