NOTAS DE ESTÁTICA GRÁFICA 223 



En efecto, si en la figura 3, damos vuelta al tren, colocándolo 

 nuevamente en su verdadero sentido y de tal modo que su centro 

 de gravedad venga en 3, por ejemplo, P 3 se situará evidentemente 

 sobre la vertical de ce. Resulta, pues, que el momento de flexión 

 máx.imo en una sección cualquiera, se produce cuando algún eje 

 pasa en la sección, porque dicho máximo corresponde al mayor 

 segmento comprendido entre el funicular y su cuerda, y que éste 

 se encuentra forzosamente en un vértice. 



El nuevo método indica directamente cual eje produce por su 

 paso en la sección el momento máximo y su valor : en el caso de 

 la figura 3, es el eje P 3 ; sin embargo, puede ser interesante deter- 

 minarlo apriori, especialmente en el caso en que pueda haber duda 

 entre dos ejes, por la casi igualdad de las ordenadas correspon- 

 dientes. 



El máximo corresponde siempre al vértice para el cual la inclina- 

 ción de los lados del funicular, con respecto á su cuerda de cierre, 

 cambia de sentido ; si trazamos, entonces, por el polo del funicu 

 lar la paralela 0(3 á la cuerda de cierre, la carga número i (P 3 en el 

 caso de la fig. 3), que es cortada por 0(3, goza de dicha propiedad 

 y, por consiguiente, es ella, cuyo paso en la sección determina en 

 la misma el momento de flexión máximo. 



Las secciones en que el momento de flexión permanece constante 

 entre los pasos de dos ejes, tienen evidentemente sus líneas de 

 cierre paralelas á los lados del funicular, ó sea á los radios polares. 

 Para obtenerlas en posición, basta trazará la parábola evolvente 

 de las cuerdas A x Ai' tangentes paralelas á dichos lados; para 34, 

 por ejemplo, se trazará por ce una paralela á este lado que corta 

 las verticales T t ¿, y T, '£, ' en dos puntos [3, y (3, ' y, por éstos, para- 

 lelas á Tx y T'a?, cuyas intersecciones con T 'x y Tx respectiva- 

 mente, dan la cuerda Q|Q,', que responde á la cuestión. 



Es evidente que las rectas tales como ¡3,(3, ' paralelas á los radios 

 polares intermedios, como xT y xT' lo son á los extremos, dividen 

 T^i en partes proporcionales á las cargas ; luego los puntos Q { di- 

 viden también á xl l de la misma manera, y sucede lo mismo para 

 los puntos q, con respecto á Xí = /. Vernos, pues, que las secciones 

 que gozan de dicha propiedad, dividen la viga en partes proporcio- 

 nales á las cargas. 



Se puede deducir de allí una demostración geométrica extrema- 

 damente simple de la construcción de Weyrauch ; sabemos que 

 ella consiste en llevar sobre la vertical del apoyo A' de la viga, 



