26 DAHLANDER, OM KROPPARNES INRE ARBETE. 



^=(f^ r+ (fl* ; M 



dU = (§)/ T + (f )/" («)■ 



Dessa eqvationer kunna äfven sättas under formen 



d/7 = COT + Ä'dp (1 a). 



dU=c'clT + 1'dv (2 a). 



De af Clatjsitjs använda beteckningarne för den mekaniska 

 värmeteoriens partiela differentialkoefficienter äro här bibehållna. 

 Jemför man dessa uttryck med de, hvilka angifva värme- 

 förändringen dW, eller 



dW=- CdT + Jidp (3), 



d.W = cdT + Idv (4), 



finner man, att C är att betrakta såsom det inre specifika värmet 

 vid konstant tryck, c såsom det inre specifika värmet vid kon- 

 stant volym, samt ti och /'såsom det inre latenta tryck förändrings- 

 och volymförändringsvärmet, allt reduceradt till mekaniskt arbete. 

 C, c\ ti och /' hafva följaktligen samma betydelse med hänsyn 

 till det inre värmet U, som C, c, h och / ega i afseende a hela 

 värmemängden W. 



3. Utgå vi från den bekanta eqvationen 



dW=dU + pdv (5), 



så kan denna, med iakttagande af eqv. (2 a), sättas under formen 



dW= cdT + (7 +p)dv (5 a). 



Jemföra vi eqv. (4) och (5 a) med hvarandra, finner man 

 cdT + Idv = c'dT + (/' +p)dv, 

 hvilken eqvation måste vara gällande för alla oändligt små värden 

 på dT och dv, hvilket förutsätter 



c' = c (6), 



l' = l-p (7). 



Det inre specifika värmet vid konstant volym är således 

 lika med det på vanligt sätt räknade specifika värmet vid kon- 

 stant volym. 



4. Insätta vi nu i eqv. (5) det af eqv. (1 a) gifna värdet 

 för dU, får man 



d\V = CdT + tidp + pdv (5 b). 



