28 DAHLAND ER, OM KROPPARNES INRE ARBETE. 



6. Återgå vi till eqv. (5 c) och dividera dess samtliga termer 

 med T, erhålles 



C+p(*L) h' + pt—) 



Detta är uttrycket för värmemängdens förändring, dividerad med 

 den absoluta temperatur, vid hvilken densamma eger rum. 



Men, enär — på grund af den andra hufvudsatsen i den 



mekaniska värmeteorien måste vara en exakt differential, föl- 

 jer häraf 



-L T - J = -± T - J (18). 



dp dT v ' 



Utför man differentiationen får man efter reduktion 



(dC'\ ( llv \ "_/ dÄ '\ Ä ' P /f*£\ no \ 



\dpjr + \dT)p~~ [dfjp ~T ~f\dp) T ' ' ' ' * ^ 



Men ur eqv. (1 a) framgår, med hänsyn till att U är en funktion 

 af p och T, 



ldC\ _ ldli\ 

 \lp)T~\df)p' 



så att eqv. (18 a) kan sättas under formen 



(£L—T-f £),■•. < 186 >- 



Iakttages nu att på grund af eqv. (9) och (10) 



ldv_\ _ C—C 

 \dTjp~ p ' 



äf ven som 



/ dv \ h — h' 



\dp]r p 



finner man slutligen följande enkla relation mellan C och C 



C—C'=—^r (19). 



7. Såsom bekant kan man uttrycka en kropps värme- 

 variation dW genom en eqvation 



d W = Xdv + Ydp (20), 



der X och Y äro funktioner af v och p och hvilka, då man 

 betraktar W alstradt genom en kraft, som ständigt verkar nor- 

 malt mot den adiabatiska kurvan, men hvars angreppspunkt följer 



