30 DAHLANDER, OM KROPPARNES INRE ARBETE. 



8. Låtom oss nu tillämpa de nyss härledda, för alla krop- 

 par gällande formlerna särskildt för fullkomliga gaser, hvilkas 

 tillståndseqvation är 



T =K, 



vp 



och för hvilka i öfrigt ') 



l=p; h = —v; C—c = K; X = ^; Y = 

 Man får då af eqv. (6) och (7) 



c' — c; l' = 0. 

 Vidare följer af eqv. (19) 



C 



och således 



Eqv. (17) gifver 



h' = 0. 

 Slutligen får man af eqv. (22) och (25) 



V — V — — • T' — — — LL 

 _ Ä" ^ ~ v ~ K ' 



9. För att tillämpa de funna formlerna vid en fast eller fly- 

 tande kropp, kunna vi införa utvidgningskoefficienten a vid konstant 

 tryck, äfvensom sammantrycklighetskoefficienten ß vid konstant 

 temperatur. Dessa koefficienter definieras här genom eqvationerna 



Genom den bekanta af Clausius och Sir William Thomson 



githa relationen 



n Ta 2 v 



livilken för den händelse, att man uttrycker det specifika värmet 

 genom motsvarande arbetsmängd, förvandlas till 



p _ Tu 2 o 



kan man beräkna specifika värmet c vid konstant volym, när C 

 är bekant. Vidare har man, enligt hvad jag förut visat 2 ), 



) Öfversigt af Kongl. Vetenskaps-Akademiens förhandlingar, 1874, N:o 7, p. 11. 

 2 ) Öfversigt af Kongl. Vetenskaps-Akademiens förhandlingar, 1874, N:o 7, p. 6 

 och följande. 



