ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 18 7 3, N:0 6. 9 



sQ 



utan stannar qvar i batteriet, blir då lika med Q — Q' = — - — -. 



5 + Cf 



Frågan är nu att beräkna, huru stor värmeutveckling vid ur- 

 laddningen uppstår i en ledare, hvars motstånd är V v 



Den värmemängd, som alstras under det att ethermängden 

 dq passerar derigenom, är enligt det föregående a x VJidq. Ten- 

 sionen på batteriets beläggning är i detta tidsmoment — och 

 således på kondensatorn — ~^ß. Den tension, som sätter ether- 

 mängden dq i rörelse, är då tydligen lika med skillnaden mellan 



båda eller — — ~ g l I öfverensstämmelse med det föregå- 

 * L cf J 



ende erhåller man då: 



y _ an[(c/+ s)q — s(j] 

 c/s(Lj()' -t- a n Mgd') ' 



Om detta värde på h insattes i uttrycket för den utvecklade 

 värmemängden, och derefter integrationen verkställes, så erhålles : 



(cf+ S )g* — sQq l 

 cfs\L x ö + a u Mgd"]J 



sQ. c 



Om nu denna integral tages mellan gränserna Q och — ■ — -, så 



. s + c f 



erhålles uttrycket för hela den utvecklade värmemängden, sedan 



några reduktioner blifvit gjorda: 



w= aV t cfQ} 



«l«ll F l[j 



(1 + bV) s(s + cf) 



Genom noggranna försök har Riess funnit denna formel till alla 

 delar öfverensstämma med erfarenheten. (Die Lehre von der 

 Reibungselektricität B. 2 s. 170). 



