14 SCHULTZ, OM HANSENS PERTURBATIONSTEORI. 



dt 



i + L h ° 



då andra termen innehåller perturbationerna. 



Denna formel kan vidare, såsom man finner af original- 

 arbetet, lätt transformeras till 

 dt 



(VIII) 



då 



dr 



= 1 + 



W + prfrfJ. 



(vin*) [ W] = [B] + [?] {l Cos „ + 1 , } + m . I . ££« 



och de Hansenska elementen [H], [Y], [*P] bestämmas genom 

 följande formler 



(™**) { hvar 



r &i - ?M _ A. _ 



L-J ."- Ä [A] 



[•Y], = ™-W 



"o 



3.0.H.OT 



rest 



M 



[e] .Cos {[77] — 7T } — e 

 Cos 2 r/ 



Cos 2 ry 



Qvantiteterna [J=], [Y], [ f F] äro, såsom man ser, blott så- 

 som funktioner af de variabla elementen funktioner af tiden, och 

 för öfrigt såväl som \_W] små qvantiteter af samma ordning 

 som de perturberande krafterna, emedan de blifva noll samtidigt 

 med dessa. 



Sätter man nu i föregående formler z = t, så öfvergå de uti 



(IX) 



1 + W + 



h \l + v} 



{ { a n - °| a Cos c/o 



emedan H, Y, X P blott äro funktioner af de variabla elementen, 

 och W definieras genom den symboliska formeln 



(ix*) . . w= b + rß^I + 3,1+ ip.äi 



v / t «o J o Cos(/ 



