ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1896, N:0 2. 57 



lind fasse die Glieder, welche das langperiodische Argument und 

 dessen Vielfache enthalten, in iidz^ zusammen; dagegen in nöz^ 

 alle kurzperiodischen Glieder. Ich setze hier voraus, dass das e 

 nach (3) überall angewandt worden ist, und dass man die Stör- 

 ungen nach den Potenzen von ndz^ und dem entsprechenden für 

 den störenden Planeten geltenden ti'dz' nach Hansen's Formeln 

 entwickelt. 



Sei nun nach Hansen: 



W = S + (cos •»2 + 1 O^ + s^" ^^ • (5) 



Man findet leicht, dass die Glieder in nöz, welche, wenn sie 

 nach den Potenzen der störenden Masse entwickelt Averden, den 

 kleinen Divisor in der minus zweiten, vierten, sechsten u. s. w. 

 Potenz enthalten, nur aus dem ersten Gliede der Gleichung (5) 

 entstehen können. Es ist nun: 



dnöz 



.= l-.,cos. ^^ 



de 



.(6) 



i')[H+(cos , ,\ .„)Y+sin ,W\ |p^-) 

 Hieraus kann man schliessen, dass das obige, das von den Gliedern 

 T und ^^ gesagt ist, auch auf das Glied jé'^cose+ ~"IH er- 



streckt werden kann. 



Demzufolge setze ich: 



dndzn i dnöz 

 de 



und definire letztere durch die Gleichungen 



iie Gleichungen: 



und 



dnöz 

 ds 



dndi 



.„cos^+--|^ + 



r(9) 



+ j 1 — <?o cos £ — — p^ I (cos E + l e^T + sin e'^P + y (t-— I 



wo die Bedeutung der eingehenden Grössen die in Hansen's 

 Theorie gewöhnliche ist. Die Bedeutung von Hj wird aus dem 

 folgenden eingesehen vverden. 



