372 OLSSON, UEBER DIE STÖRUNGEN DER PLANETEN. 



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+ -f^ 1.2.0^1.1. c + ^0.2.c^0.l.c + -^1.2.c^— l.l.c = "^^O.l.s l (IgX 



26-0. i.s — 2i^2.1.s6— l.l.s — 2i^i.i.s6ro.i.s 2i^o.l.s6ri.i.s — 



— 2.r_l.l.str2.2.s + ■'^.2.sG^— 1.1.S+ ■^1.2.sG'o.i.s+ ^0.2.8^1.1.s + 



+ F— 1 . 2 . s^2 . 1 . s 2/^2 . 1 . c^— 1 . 2 . c 2i^i . 1 . cöo . o . c 



2/^0.1.c^l.2.c 2i^_i.i.cÖ2.2.c+ -^2. 2. 0^-^—1.1.0 + 



+ -f^l. 2.0^0.1. c + -'^ 0.2.0^1.1. c + -f — 1.2.cCr2.i.c+ • • • = 



= 7-(^l.l.s+^0.i.s) 



Um die Coefficienten F, G und Hi,^ als Reihen, welche 



' c 



nach den Potenzen der Excentricität und Neigung fortlaufen, zu 

 bekommen, müssen nun die durch die Entwickelung der Störungs- 

 function gegebenen Ausdrücke von /, g und Aj.^ in (18) ein- 

 geführt werden. Setzt man dann für F, G und Hi_^ ähnliche 



c 



Ausdrücke ein, so findet man die für letztere Coefficienten gel- 

 tenden Formeln durch Vergleichung von den Coefficienten gleicher 

 Excentricitäts- und Neigungsausdrücke zu jeder Seite. Da in- 

 dessen die Formeln verschieden sind, wenn man sie auf ver- 

 schiedene Commensurabilitäten anwendet, und da übrigens diese 

 Entwickelungen leicht auszuführen sind, werden dieselben hier 

 ausgelassen. 



Wie sich die zweite Integration in ndz^. die Integration 

 der Störungen im Radius vector und in der Breite gestalten, 

 ist aus dem obigen und aus den Auseinandersetzungen in meinen 

 oben citirten Abhandlungen leicht zu entnehmen. 



