126 BÄCKLUND, THEORIEN FÖR DE ELEKTRISKA STRÖMMARNE. 



.dp frt AS ' ,, , \ ^ MYZ dG 



dq 



(19) >A-£-{C-A)rp±-aiC-Ä)k \ 



VI MZX dG 



dt 



+ 





d*. ' 



hvarest 



C 



Mß 



dr_0G 



G = ~ (cos «/«/" — 3 cos Jl/ cos J"J) 



J 



Se n:o 25 eqvv. (8) Ofvers. 1893 sid. 434. 

 Här blir 



dG Mfl , 



-—■ — V COS J W COS j£ COS J Z COS J 11 — 



- — 3 cos JJ (cos J"y cos Jz — cos J"z cos Jy)~] , 



(20) { 



6% 



^"r 7" 7 /' 7 



V cos ^ z cos «*# — cos J X cos J^ — 



JA 



— 3 cos ^/J (cos J"z COS z/<:£ — cos J"x cos z/2)] , 



dG Mfi T 



-=—. = V cos J x cos Ju — cos J '1/ cos Jx — 



dg J z L ^ ^ 



— 3 cos JJ (cos J""# cos Jy — cos J"y cos Jsej\ ■ 



Emellertid ha vi att skrifva, då X-axeln går i Greenwichs 

 meridianplan: 



cos J"x = sin 6 cos yj , cos J"y = sin 6 sin ip , cos J"z = cos ö , 

 cos Jx = sin JJ' cos JJ^ = sin Co cos (v£ + «) , 

 cos Jy = sin JJ' cos Jt/'y = — sin cd sin (y£ + a) , 

 cos J0 = cos JJ' = cos cö , 



där för korthets skull Co står i stället för 25° 39' (se eqv. (17)). 



a är en konstant och ip den magnetiska nordpolens östliga lon- 



gitud från Greenwich. Och hvad cos JJ beträffar, som äfven 



,:. , -.. ,&G dG dG n 



förekommer 1 uttrycken for — , -^— — — sa är detta be- 

 J dit dx dq 



stämdt af eqv. (18). Slutligen 



cos Jx = cos d cos ut , cos Jy = — cos å sin nt , 

 cos Jz = sin d = sin s sin Q . 



