

ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1897, N:0 8. 403 



Med ledning af den HERTz'ska lösningen finner man der- 

 före utan svårighet följande lösning 



Öxdz ' 

 d 2 J 



dyfas 

 S\J d-J 



X = — A 

 Y= + A 

 Z=0, 



sr-j 



dydV 

 dxdt ' ( 



(15) 



L = -i 



M = - 



N = 



1(16) 



dx' 1 



df ' ) 



under förutsättning att 



r. d ' 1J , 7 

 A- -^ = JJ , 



dt- 



och man inser, att den gäller under samma förutsättningar som 

 den HERTz'ska, om man blott utbyter »elektrisk» kraft mot 

 »magnetisk», d. v. s. då den elektriska kraften är vinkelrät mot 

 £-axeln och den magnetiska symmetrisk i afseende på samma 

 axel. 



Ur föregående lösning härieder man en allmännare genom 

 samma förfaringssätt, som användes i fråga om (10), och man 

 erhåller clå, att 



dt\ dy dz 



Y=- 



Z = - 

 hvarest 



A d_idF l _dH 1 \ \ 



dt\ dz ' dx ]U 



dt\ dx 



dx 



dj\ 



dy 



Yi 



(17) 



dx ' 

 dV\ 



dy ' 

 N = jH x 



L = JF X - 

 M = JG, 



}(18) 



dz ' ) 



dF, dG, dfJ 



dx 



+ 



dy 



+ 



dz ' 



(19) 



är en möjlig lösning, såvida 



A^-^-JF A*- d - G * 

 A dt* 7 4' dt* 



JG l ,A* d ^ = JH l 



Äfven här kan anmärkas, att då F v 6r,, H x äro oberoende 

 af t, de magnetiska krafterna hafva en potential V x , och de 



