100 ER. EDLUND. 



Eqvationerna (1) och (2), h vilka uttrycka magnetnålens läge 

 och hastighet i ett tidsmoment hvilket som helst t, gälla natur- 

 ligtvis endast så länge, som värme utvecklas och p fortfar att 

 verka. Fortsattes nu värmeutvecklingen lika lång tid (T) vid 

 alla försök, som tillhöra samma serie, så erhållas magnetnålens 

 läge och hastighet vid värmeutvecklingens slut, om T insattes i 

 dessa eqvationer. Nu äro koefficienterna till s och p i samma 

 eqvationer endast beroende af variabeln t. Göres nu denna kon- 

 stant, så blifva äfven koefficienterna konstanta och man kan 

 skrifva eqvationerna under formen 



x — A.s — B. p, (3). 



% = A.-B r , .(4). 



hvilka eqvationer uttrycka magnetnålens läge och hastighet vid 

 värmeutvecklingens slut. 



Differentialeqvationen för magnetnålens rörelse, sedan värme- 

 utvecklingen upphört, är åter 



— = — mx + kv — 2n — (5). 



dl 2 dt v J 



Men nu är: dv = — av dt; 



hvaraf v — ve — at ; hvarest v Q är det temperaturöfverskott, som 

 förefinnes i tråden vid värmeutvecklingens slut. 

 Men enligt det föregående är 



v = — (l — e j = gs; {g — en konstant) 



hvaraf således v =gs e 



Insattes detta värde i eqvationen (5), och denna derefter 

 integreras, samt konstanterna bestämmas så, att magnetnålens 

 hastighet och läge vid t — o äro de värden derpå, som erhållas 

 ur eqvationerna (3) och (4), hvilka värden må betecknas med 

 x och h , så erhalles 



