ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1900, N:0 10. 1 149 



(14) 2i^'^ = ^' = K, 



011 K est constant. 



7. Les integrales des aires (8), en vertu de (10) et (11), 

 s'ecriront 



^ r^j^m^r^,^ cos ars cos t,s\ R^ -p = ok^ , 



^ 7n,.msV^^,^ cos hrs cos trs] ^'-f = ö'^o , 



équations qui ne seront satisfaites que sous la form identique 

 = 0; car, puisque cos trs = sin ß„ est constant et par suite 

 cos Vj-s = 0[(o)], il en vient d'apres (6), 



cos (Urs ^= sin trs COS /.<„ , 



cos hrs = sin c,,; COS Irs , 



formales qui, eu égard aux relations l„=^7r + W;.s, l^irs^=h^ — lrs= 

 — cors et ciJrs=^co + Jrs [(H)]? réduiront les équations en question 

 a la forme, 



2\7nrmsV^ COS Crs siu c,-^ COS (co + Jrs)\ = o , 



^ r77ir??l5r^,^ COS Crs sin Crs siu (w + z/,.^) 1 = O . 



N 



Ces deux équations doivent étre satisfaites indépendamment 

 de l'angle variable w, condition qui entraine les deux équations 

 suivantes, 



[ 2\ rrirmst" , sin 2trs cos Jrs \^ ^ ■> 

 ^ nirmst"!.^ sin 2Crs sin J^s = ^ , 



Donc, les deux conditions (10) et (11) ne son;! possibles que 

 sous la condition (15); et, si ces conditions sont remplies, le 

 mouvement suivant la loi de NEWTON est expo-imé par les deux 

 équations (13) et (14). 



8. Enfin, si Ton met 



(16) y~ dio = de , 



