ÖFVERSIGT A¥ K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1 900, N:0 10. 1155 



d'ou, puisque suivant (34) on a o^F^ = m^it^^ et (7, jR, = m^K^^ 

 et par suite 



(38) 



Rvi = P2=-'~R. 



R — P — ^^ 7? 



il viendra cette équation 



ou 



1 1^ 



(40) @j == (7, + m^ü\ j— + 



Donc, les trois lois de Kepler, contenues dans les deuos 

 équations (37) et (39), subsi%tent encore ißour ce mouvement, et 

 la troisieme loi, pour T désignant le ternps d'une revolution et 

 a le demi grand axe de VelUpse décrite par le rayon R = R^^, 

 jouira de la forme 



(41) @i = ^ . 



Memarque. Pour a inchangé, la valeur de ®i et par suite 

 de T est une autre au cas que le corps M^ est place dans le 

 centre de gravité des corps M^ et M^ au Heu de former avec 

 ceux-ci un triangle équilatére [n° 10]. L'ellipse du mouvement 

 relatif, décrite par le rayon ß, étant donnée, on en construira 

 les ellipses du mouvement absolu, décrites par les rayons Po ^^ 

 Pg, en s'aidant sur (38). 



2° Cas. N = 4:{R._^ = R.j, = P34) . 



16. TJéterminev le mouvement d'un systhne de quatre corps 

 dont un M^ est place dans le centre de gravité des trois autres 

 qui förment un triangle équilatére. 



