ÖPVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1899, N:0 o. 487 



schwindigkeit, welche also ganz radiel ist, wird — wenn wir 

 die nach aussen gerichtete Geschwindigkeit positiv rechnen — 



ß ^ _1 ^' = Im cos (2ö — 2co) + Bl . 



r de r ^ ■ ^ -^ 



(10) 



In den Punkten eines Radius vector ist sie gegen den Ra- 

 dius r umgekehrt proportional. Es ist einleuchtend, dass der 

 ünstetigkeitspunkt r = nicht dem Flüssigkeitsgebiete angehören 

 kann, in welchem die Lösung (10) gültig ist. *) In der Nähe 

 der Keilspitze, etwa bis an die Linie AB (Fig. 8), muss die 

 Bewe2ung eine andere sein. 



Fig. 2. 



Fig. 2 giebt ein Bild der Geschwindigkeitsverteilung, die dero 



ersten Teile R^ = - A cos (2i9 — 2w) von R entspricht, w ist in 



der Figur negativ genommen. 



Wenn wir w = setzen, so werden 



R^=0 für ß = 45" 

 dR. 



de 



= 







Um den Unstetigkeitspunkt zu vermeiden habe icli eine Bewegung gesucht,. 



bei welcher die Stromlinien konfocale Hyperbeln 



= 1 sind. 



Das Resultat war indessen negativ; eine solche Bewegunor, hinreichend ali- 

 gemein um den erwünschten Grenzbedingungen zu genügen, existiert nicht. 



