492 EKMAN, DER STROMVERLAUF AN PLUSSMÜNDUNGBN. 



Betrachtet mau diesen Specialfall, so versteht man ohne Schwie- 

 rigkeit das Natürliche der Lösung, die einem Gegenstrome ent- 

 spricht. In diesem Falle wird nämlich das Oberflächenwasser 

 nach der einen Seite gezogen, während ein längs dem Kanäle 

 gleichmässig wachsender Druck die Flüssigkeit nach der anderen 

 Seite zu treiben sucht. 



Auch in dem generellen Falle müssen wir die Druckver- 

 teilung untersuchen. Als vorher nehmen wir doch nicht den 

 ganzen Druck P mit, sondern nur den Teil p, welcher allein bei 

 der Bewegung wirksam ist. Durch Einführung der Gleichungen 

 (3) in die Gleichungen (6) findet man 



dp d . 



und, dieses gilt unabhängig von der Lage der Koordinatenachsen, 

 wenn nur die 2:-Achse 90° links von der a;- Achse liegt. Wir 

 können dann vorläufig eine ,.?;-Achse längs des Radius vector 

 eines Punktes legen und senkrecht nach links gegen dieselbe 

 eine s-Achse, und wir finden dann: 



dp _ d 



dr '^ rdß ^ 



ldp_ d_ 



r de dr^ ^ ' 



Naph der Gleichung (8) und durch Differentiation von (9) er- 



giebt sich aber 



1 d'^w 2A . „ o ■. 



?' 



2 de 



Also sind 





und folglich: 



p = — - cos (2ö — 2w) + Konst. = 2^ — + Konst. 



