268 PETRINI, ZUR KINETISCHEN THEORIE DER GASE. 



Avegungszustand volJkommen regelmässig ist, wie Fig. 5 an- 

 deutet, ist 



(3) 



T = — . 



U 



In der Figur 5 sind Aa^cu . ■ ■ a-B diejenigen Punkte, wo die 

 Zusamuienstösse geschehen, a^a^ • • • «e ^^^^ ^'^ Moleküle, von 

 denen je zwei benachbarte sich in entgegengesetzter Richtung 

 bewegen. 



Es ist jetzt leicht zu ersehen, wie die genannte Anforderung 

 an den Druck für derartige Systeme erfüllt werden soll. Wenn 

 nämlich jenseits B sich ein anderes gleichartiges System befindet, 

 und wenn man die Wand B entfernt, so kann der Punkt B 





fortwährend als ein Grenzpunkt der Systeme betrachtet werden, 

 wenn in einem gewissen Augenblicke ein Zusammenstoss zwischen 

 den äussersten Kugeln der beiden Systeme da geschieht, und wenn 



f ' = r 

 ist, wo x' der dem zweiten System entsprechende Werth von % 

 bezeichnet. Denn wie gross auch die Geschwindigkeit der Grenz- 

 kugel «g nach dem Zusammenstosse sei, so wird doch die Kugel 

 «5 ihre Geschwindigkeit der Kugel «g nach einem Stosse abgeben, 

 so dass diese Kugel exakt nach der Zeit x wieder in den Punkt 

 B eintrifft, und dies gilt, bis alle Kugeln des Systems ihre Ge- 

 schwindigkeit wegen des Austauschs an B geändert haben; da 

 dasselbe von dem zweiten Systeme gilt, so wird man die Richtig- 

 keit der Behauptung einsehen. Die apriorische Anforderung an 

 den Druck kann also folgendermassen ausgesprochen werden: 



