ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 18 94. N:0 6. 273 



Ist Uy , bzw. Uc, die totale Energie der sich mit der Ge- 

 schwindigkeit Wj resp. «2 bewegenden Kugein, so ist 



i\ = ~^mny^ 



Un = 2"'"2^'2 



(11) 



••• u, = 



u, + u^ 



U.^ 



u, + w., 



u 



u. 



Denkt man sich die Wände A und B weggenommen, so 

 bleibt der Zustand des Gases derselbe, wenn es bei A und ß 

 an andere Gaze grenzt, welche von derselben Natur sind und 

 für welche t denselben Werth hat. Der Druck dieser Gase ist 

 auch durch (8) repräsentirt und hat denselben Werth wie den- 

 jenigen des zwischen A und B befindlichen Gases. Wenn aber 

 für ein Gas, z. B. dasjenige, welches sich hinter B befindet, 

 t'=^t ist, so wird der Druck 



(8:1) 



Wenn 



p' = m (mj + ^2) ~ 



T <i t' 



ist, so wird sich die Grenze B rechts bewegen; aber dann ist 

 auch laut (8) und (8 : 1) 



p>p' . 



Die ursprüngliche Definition des Druckes stimmt also mit 

 der apriorischen Anforderung überein, dass ein höherer Druck 

 eine Bewegung der Grenze in der Richtung nach dem nie- 

 drigeren Drucke bedingt. 



