ÖrVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1 8 94, N:0 6. 277 



setzen, wo F eine mit der Veränderlichen wachsende Funktion 

 ist, Mj die Geschwindigkeit derjenigen Partikelchen, welche sich 

 gegen das andere System bewegen, und 7\ die entsprechende 

 Temperatur. In derselben Weise ist für die andere Richtung 

 die Temperatur 

 (16 : 1) T; = F{mu^^ 



wo dieselbe Funktionsform wie in (16) zu wählen ist, denn, 

 wenn u^ = »y^ ist, so muss auch Tj = 1\ sein. 



5. Dei^ sogenannte zweite Hauptsatz und die Tempei'atur- 

 skala. Wenn einem Systeme Wärme zugeführt Mard und die 

 Grenzen zugleich geändert werden, d. h. äussere Arbeit geleistet 

 wird, so ist nach dem Prinzipe der lebendigen Kraft 



(17) dU=dQ + åA 



wo dU der Zuwachs an Energie des Systems, ÖQ die zugeführte 

 Wärme und öA die auf das System ausgeübte äussere Arbeit 

 ist. Hierdurch ist eine Erweiterung der vorigen (S. 271) Defini- 

 tion der Wärme auf den Fall, dass die Grenzen geändert sind, 

 eingeführt, wobei die Wärme öQ diejenige Energiemenge ist, 

 welche einem Systeme zugeführt wird, mit Abzug von der auf 

 dasselbe System ausgeübten äusseren Arbeit. 

 Nach (7) (10) (17) ist 



1 13 1 



(17 : 1) ÖQ = -^d{pv) + pdv = ^vdp + ^pdv = —pvdl(pv^) 



woraus hervorgeht, dass 



(18) (T) == pvF(pv^) 



der allgemeine integrirende Divisor in öQ ist, wo F eine will- 

 kürliche Funktionsform bedeutet. Nennt man 



(19) S-l^ 

 die Entropie, so wird 



Öfvers. af K. Vet.-Akad. Förh. 1894. Arg. 51. N:o 6. 2 



