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PETRINI, ZUR KINETISCHEN THEORIE DER GASE. 

 — „3 



V = a" 



ist. Wie oben (S. 280) erhält man für a^ = ii,. 



_ 1 

 2m- 



u 



(34) 



P ß^2 







Der Werth von — stimmt mit demjenigen einatomiger Gase 

 (Hy) überein. 



3. Nicht stationäre Zustände. Im § 1 haben wir gesehen, 

 wie sich der Bewegungszustand eines beliebigen linearen Systems 

 ändert, wenn dieses von zwei festen elastischen Wänden begrenzt 

 wird. In diesem Falle wird der Bewegungszustand den allgemeinen 

 Karakter des Anfangszustandes immer beibehalten, so dass er 

 sich keinem bestimmten Endzustand nähert. In § 4 haben wir 

 angenommen, dass die Wände so eingerichtet sind, dass die 

 Partikelchen mit konstanter Geschwindigkeit zurückgestossen 

 werden, so dass ein stationärer Endzustand bald eintritt; wie 

 es aber möglich ist solche Wände herzustellen ist nicht gezeigt. 

 Wir werden jetzt zeigen, dass der Bewegungszustand sich einem 

 solchen von dem anfänglichen Bewegungszustande unabhängigen 

 Endzustand dann wirklich unbegrenzt nähert, wenn das System 

 AB von zw^ei anderen Systemen begrenzt ist, die in der Richt- 

 ung nach AB konstante Temperaturen besitzen. Der Einfach- 

 heit Avegen werden wir erst einen spezielleren Fall behandeln. 



a. Gesetzt, es sei ein System AB einerseits von einer festen 

 elastischen Wand A und andererseits, bei _ß, von einem Systeme 

 BC von konstanter Temperatur T\ in der Richtung nach i>\ 



