288 PETRINI, ZUR KINETISCHEN THEORIE DER GASE. 



Die Systeme sind nicht im Allgemeinen im Teraperatur- 

 gleichgewicht, aber da ein stationärer Zustand eingetreten ist. so 

 wird ebensoviel Energie bei A gewonnen wie bei B abgegeben. 

 Diese Energiemenge ist für jeden Stoss 



JiTT 1 -2 1 -2 



Wenn man beachtet, dass 



2ni{niQ -t- »i') 



1 — aa„ = 



" {m + m^ {in + m') 



(42: 1) 



ih—ih =2 Fol 



TT "*0^*0 



»w^ + m 

 ist, so ergiebt sich nach einiger Reduktion 

 (43) (5f7=m(M, +?1,)F„, 



so dass die Wärme in der Richtung von der Wärmequelle, deren 

 Temperatur höher ist, zu derjenigen, deren Temperatur niedriger 

 ist, übertragen wird. In der Zeiteinheit geht durch das System 

 die Wärmemenge 



idÜ\ 1 ,., .2x1 



\ 



, dt 

 oder (vgl. S. 275) 





(44) (f)=.-r„, 



WO p der gemeinsame Druck der drei Systeme ist (vgl. Gl. (9)). 



4. Gleichgewicht dei- Systeme. Es seien A und B zwei 

 völlig elastische Wände, zwischen denen eine beliebige Anzahl 

 von Systemen sich befinden. Wenn dieselben anfangs nicht 

 gleichen Druck haben, so werden die Grenzen sich derart än- 

 dern, dass der Mittelwerth des Druckes aller Systeme derselbe 

 wird. Durch ähnliche Betrachtungen wie in N:ü 3 a geht her- 

 vor, dass die Systeme zu einer Gleichgewichtslage streben, wo] 

 die Temperatur konstant und dieselbe für alle Systeme ist. 



