292 PETRINr, ZUR KINETISCHEN THEORIE DER GASE. 



Die Massen der einzelnen Moleküle setzen sich also in diesem Falle 

 so zu sagen quadratisch zusammen, während sie im vorigen Falle 

 sich linear zusammensetzen sollten. Den Vorgang kann man sich 

 in der Weise veranschaulichen, dass man die Moleküle für gleich- 

 förmige Flächen, z. B. Kugeln, hält, welche mit einem gleichförmig 

 vertheilten incompressiblen Fluidum belegt sind, und dass die Massen 

 durch die linearen Dimensionen der Moleküle, z. B. die Radien 

 der Kugeln, repräsentirt werden. Denn ist £ die Dichtigkeit der 

 Fluida und ist m^Qr, wo r der Radius ist und q irgend ein 

 konstanter Faktor, so sind die Masse des Fluidums, welche sich 

 an je einer Kugel befindet 



und da die Massen der Fluida von zwei Kugeln (H) und einer 

 Kugel (0) nach der Zusammensetzung die Belegungen zweier 

 Kugeln (HO) ausmachen, so muss 



2 ■ 4:7ier^ + 47isr.^ = 2 • 4:7ter^ 



sein, wodurch rg bestimmt wird; hieraus ergiebt sich 



o 2 , 2 .-,2 



zrn + m,^ = Im . 



Dieser Vorgang, obschon möglich, ist doch zu komplicirt, als dass 

 man ohne weiteres annehmen könne, dass die Gleichung (24) für 

 wirkliche Gase stattfinde. 



§ 9. Elasticität der Moleküle. 



Bisher haben wir nicht über die Erklärung der Elasticität \ 

 der Moleküle gesprochen. Man wird leicht finden, dass ihre Be- 

 wegungen im Ganzen dieselben werden, es sei denn, dass man sie 

 als vollkommen elastische Kugeln oder als Kraftcentra betrachtet, 

 deren Anziehung nur in kurzem Abstände merkbar ist. Gesetzt 

 z. B., es sei das Anziehungsgesetz das NEWTON'sche. Wenn wir 

 jetzt zwei Partikelchen betrachten, die zusammenstossen, so kön- 

 nen wir wesen des relativ grossen Abstandes zu den übrigen 



