ÖFVERSIGT AF K. VETEXSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 18 94, X:0 6. 293 



Partikelchen des Gases die Einwirkung dieser vernachlässigen. 

 Die beiden Partikelchen beschreiben bekanntlich Bahnen um den 

 geraeinsamen Schwerpunkt, gerade als wenn derselbe ein festes 

 Anziehungscentrum und seine Masse gleich der Summe der 

 Massen der beiden Partikelchen wäre. Die Bahn jedes Partikel- 

 chens um den gemeinsamen Schwerpunkt ist eine Ellipse, eine 

 Parabel oder eine Hyperbel, je nachdem 



2^2A: 



'o 

 ist, wenn rQ = die Geschwindigkeit und r^ der Radius in irgend 

 einem Punkte ist; k ist die scheinbare Attraktionskonstante. In 

 Polarkoordinaten ist die Gleichung der Bahn 



P = 



1 + e cos d 

 c- 



k 



ro k 



wo j9 der halbe Parameter, e die Excentricität und c die doppelte 

 Flächengeschwindigkeit ist. Für Gase wird Vq so gross ange- 

 nommen, dass die Bahn nicht geschlossen wird. Wir haben also 

 nur zwei Fälle zu unterscheiden. 



l:o) Parabolische Bahn. Dieser Fall tritt ein, wenn 

 '2k 



'o 



ist. Wenn wir in der Gleichung der Parabel 

 1. y- = 2p^ 



die Abscisse x unendlich wachsen lassen, so wird y unendlich, 

 da p . endlich und =}= Null ist. Wollen wir das Aussehen der 

 Parabel für solche ^T-Werthe untersuchen, so können wir die 

 Koordinaten auf endliche Dimensionen reduciren dadurch, dass wir 

 die Längeneinheit unendlich gross von derselben Grössenordnung 

 wie X wählen. Setzt man also 



x^XC, y=^Xy\^ f = X'p' 



Öfversujt af K. Vet.-Akad. Förh. 1894. Arg. 51. N:o 6. 3 



