210 JANSSON, DIE WÄRMELEITUNGSFÄHIGKEIT DES SCHNEES. 



Gefässe wurde die Flüssigkeit geleitet, die den Platten die ge- 

 wünschte konstante Temperatur verleihen sollte. Um eine Zirku- 

 lation der Flüssigkeit in den Gefässen zu bewirken und dadurch 

 die Herstellung einer konstanten Temperatur für die Platten 

 noch zu befördern, befand sich in jedem Gefäss ein Umrührer in 

 Gestalt eines Flügelrades aus dünnem Kupferblech, das durch 

 die strömende Flüssigkeit selbst in Umdrehung versetzt wurde. 

 Durch Fenster, die in die Deckel eingesetzt waren, konnte ich 

 sehen, ob diese Urarührer funktionierten. Der ganze Apparat 

 wurde durch drei Schrauben zusammengehalten. 



4. Die Theorie für diesen Apparat ist aus Christiansen's 

 Arbeit^) bekannt, auf die ich deshalb verweise. Wenn i^, U 

 und ^3 die Temperaturen für die drei Kupferplatten A, B und 

 C sind, nachdem stationärer Wärmezustand eingetreten ist, so 

 ist das Verhältnis zwischen der Wärmeleitungsfähigkeit des 

 untersuchten Körpers (k-^) und des Vergleichskörpers (k^ be- 

 stimmt durch die Formel: 



. ZI = ?1 . ^2 ^3 



wobei e, und e^ den Abstand zwischen den Platten A und B 

 resp. B und C bedeuten. 



Der Durchmesser des Apparats war gross im Verhältnis 

 zur Dicke der Kupferplatten und der zwischen ihnen angebrachten 

 schlechten Wärmeleiter. Die Temperaturen t^ und t^ wurden 

 so gewählt, dass die Temperatur U der Platte B sich wenig von 

 der der Umgebung unterschied. Die Temperaturbestimmungen 

 (i, , U und ^3) bezogen sich auf die zentralen Teile der Kupfer- 

 platten. Dass die Temperatur in dem mittleren Teil jeder Platte, 

 wenigstens im Bereich des halben Durchmessers, völlig konstant 

 war, davon überzeugte ich mich durch eine besondere Unter- 

 suchung, in der ich gleichzeitig die Temperatur in den beiden 

 oben erwähnten Löchern an der Seitenfläche der Platte mass. 

 Unter diesen Verhältnissen gilt die Formel (1), vorausgesetzt 



') A. a. O. 



