ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AIvAD. FÖRHANDLINGAR 1901,N:0 10. 741 



Punkt der Kurve zusammenfällt, der aber mit der Erde starr 

 verbunden ist, und somit die Bewegung der Erde mitmacht. 

 Durch Einsetzen in (1) zerlegt sich die absolute Cirkulation Ca 

 der Kurve in zwei partielle 



(2) Ca = C +Ce, 



WO c die Cirkulation der Kurve relativ zu der rotierenden Erde 



ist, 



(3) C = j U'ds, 



und wo Ce die Cirkulation einer Kurve darstellt, welche momen- 

 tan mit der betrachteten Kurve zusammenfällt, deren säramtliche 

 Punkte aber in starrer Verbindung mit der Erde sind, 



(4) Ce=fulds. 



Diese letztere Cirkulation einer starren, mit der Erde starr ver- 

 bundenen Kurve lässt sich leicht berechnen. 



Wir können erst den speciellen, in der Anwendung auf 

 die grosse atmosphärische Cirkulation aber besonders wichtigen 

 Fall betrachten, dass die Kurve die Form eines Parallelkreises 

 hat. Wenn eine solche Kurve starr, und mit der Erde starr 

 verbunden ist, so haben alle ihre Punkte eine und dieselbe Ge- 

 schwindigkeit cor, wo CO die Winkelgeschwindigkeit der Erde, 

 und ?' der Radius des Parallelkreises ist. Durch Einsetzen in (4) 

 geht cor ausserhalb des Integralzeichens. Innerhalb bleibt nur 

 ds stehen, und das Integral des Linienelementes giebt die Länge 

 27tr des Parallelkreises. Der Wert von Ce wird also 2w • ttv-, 

 oder 



(5) a = 2w*S, 



wo S den Flächeninhalt des Parallelkreises darstellt. 



Allgeraeiner können wir eine beliebige Kurve betrachten, 

 welche in der Ebene eines Parallelkreises enthalten ist. Die Ge- 

 schwindigkeit eines Punktes der Kurve, welcher den Abstand r 

 von der Erdachse hat, wird wieder cor. Stellt & den Winkel 

 dieser Geschwindigkeit mit der Tangente der Kurve dar, so fin- 



