ÖFVERSIGT AP K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1 901 , NIO 10. 745 



integral derjenigen beschleunigenden Kraft, welche von dem 

 Gradienten herrührt. Die absolute Cirkulation jeder dieser Flüs- 

 sigkeit angehörenden materiellen Kurve muss deshalb der Glei- 

 chung 



(10) • § = 4 



genügen, wo Ä durch das Integral 



(11) Ä = — fvdp 



gegeben ist. Hier bedeutet v das specifische Volumen, und p 

 den Druck der Flüssigkeit, und dass A wirklich das Linieninte- 

 gral des von den Gradienten herrührenden beschleunigenden Kraft 



dp 

 darstellt, erhellt sofort, wenn wir djy in der Form -~ ds schrei- 



dp 

 ben, und uns erinnern, dass — -~ die zur Kurve tangentielle 



Komponente des Gradienten darstellt. 



Für die praktische Berechnung der Werte von A aus den 

 längs der Kurve angestellten Beobachtungen benutzt man am 

 besten den Integralausdruck (11). Wenn es sich um qualita- 

 tive Diskussionen handelt, ist aber eine andere Deutung von A 

 sehr zweckmässig. Durch eine Umformung des Integrales (11) 

 erkennt man nämlich, dass man A als eine Zahl definieren kann, 

 zu der man fojgendermassen gelangt. Man denkt sich die isobaren 

 Flächen für Druckunterschiede Eins, und die isosteren Flächen 

 (Flächen gleichen specifischen Volumens) für Differenzen Eins des 

 specifischen Volumens gezeichnet. Diese zwei Flächensscharen 

 zerlegen den ganzen Raum in ein System von Röhren, die isobar- 

 isosteren Einheitsröhren, und A ist die Anzahl dieser Röhren, 

 welche innerhalb der geschlossenen Kurve fallen. ^) 



^) Dieses gilt selbstverständlich erst dann exakt, wenn man unendlich kleine 

 Einheiten für Druck und specifisches Volumen wählt. Die entsprechenden unend- 

 lich dünnen Einheitsröhren habe ich Solenoide gennant. Dieser Nähme mag be- 

 fremdend gewirkt, und bei vielen Lesern AiiPERE'sche elektrodynamische Vor- 

 stellungen erweckt haben. Die Bezeichnung ist jedoch in völliger Übereinstim- 



