746 BJERKNES, CIRKULATION RELATIV ZU DER ERDE. 



Ehe wir zu dem Fall der relativen Bewegung übergehen, 

 werden wir die Gleichung (10) erst verallgemeineren durch Hin- 

 zufügung eines Gliedes — R, welches den Einfluss des Reibungs- 

 widerstandes auf die Cirkulation der Kurve darstellen soll. (10) 

 wird dann 



(12) § = ^~^ 



Es hat keine Schwierigkeit, ein Integral aufzuschreiben, aus dem 

 man, formal gesehen, R berechnen kann, ganz entsprechend dem 

 Integrale (11) für die Berechnung von A. ^) Während sich aber 

 das Integral (11) für sofotiige praktische Anwendung eignet, weil 

 die gewöhnlichen meteorologischen Beobachtungen genügenden 

 Daten für die Ausführung der Rechnung geben, kann man einen 



mung mit den Sprachgebrancli der modernen Vektoranalysis, obgleich der Zusam- 

 menhang aus der hier gegebenen Form des Satzes nicht hervorgeht. Lord Kelvin 

 hat, in unmittelbarer Anschluss an der A.MPERE'schen Bezeichnung, den Ausdruck 

 >solenoidal verteilte Magnetismus» eingeführt, und davon haben sich die allge- 

 meinere Ausdrücke »solenoidal verteilte Vektorgrösse«, oder »solenoidale Vektor- 

 grösse» entwickelt. Dadurch meint man Vektorgrössen, deren räumliehe Vertei- 

 lung mit Hülfe eines Systems von Röhren angegeben werden kann. Die hier in 

 Frage kommenden Solenoide, deren Wände aus Isobaren und isosteren Flächen be- 

 stehen, sind nun in der That die Vektorröhren einer solenoidalen Vektorgrösse, 

 des >Wirbelgradienten», auf den man das Studium der Bildung von Cirkulations- 

 bewegungen und Wirbeln zurückführen kann. Man wird zu der Betrachtung die- 

 ser Vektorgrösse geführt, wenn man nach Helmholtz die Sätze in Frage als 

 Sätze über Wirbeln, anstatt mit Lord Kelvin als Sätze über Cirkulationen formu- 

 liert (Vergleiche meine Abhandlung »über die Bildung von Cirkulationsbewe- 

 gungen und Wirbeln», Videnskabsselskabets Skrifter, Christiania 1898). 



^) Wenn man durch x den Reibungskoefficient, und im übrigen, wie oben, 

 durch U die Geschwindigkeit, und durch v das specifische Volumen bezeichnet, 

 so findet man, indem man von den Bewegungsgleichungen der reibenden Flüssig- 

 keiten ausgeht, und einigen bei atmosphärischen Bewegungen erlaubten Vernach- 

 lässigungen macht 



iJ = j xy (curl^ ü)t ds , 



wo curl ein bekanntes Operationssymbol der Vektoranalysis ist, und wo der Index 

 t wie gewöhnlich bedeutet, dass nur die zu der Kurve tangentielle Komponente 

 des Vektors v.wxl^U in Frage kommt. Zur Leitung bei dem Aufsuchen der indi- 

 rekten Wegen, welche zu der Bestimmung von R leiten können, dürfte dieses 

 Integral ihre Bedeutung haben. Diese Aufgabe werden wir aber hier nicht auf- 

 nehmen. 



