ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1901, N:0 10. 751 



zontalen Kurven, welche keine Solenoide umschliessen. nicht in 

 Cirkulation kommen. 



Wäre nun die Erde ruhend, und die Luft reibungslos, so 

 würde die Bewegung als eine Cirkulation nur in den Vertikal- 

 ebenen fortsetzen. Sobald die einzelnen Punkte der vertikalen 

 Kurven in Bewegung gekommen sind, werden aber auch die 



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Glieder — E, und — 2w -^ anfangen sich geltend zu machen. 



Dabei ist zu bemerken, dass die Geschwindigkeitsdifferenzen im 

 unendlich kleinen, von welchen die Reibung abhängt, erst rela- 

 tiv spät grössere Werte erreichen, so dass man eine Zeit nur 



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mit dem Gliede — 2w ^- zu rechnen braucht. Auf die Cirku- 

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lation der vertikalen Kurven, hat dieses Glied vorläufig keinen 

 Einfluss. Denn die Bewegung dieser Kurven in sich selbst zu- 

 rück hat keine Änderungen ihrer Projektionen auf der Äquator- 

 ebene zu Folge. Anders dagegen mit den horizontalen Kurven. 

 Eine solche, welche eine erwärmte oder eine erkältete Stelle ring- 

 förmig umgiebt, wird als Folge der angefangenen Cirkulation in 

 den Vertikalebenen eine Expansions- oder Kontraktionsbewegung: 

 ausführen. Das Areal ihrer Projektion auf der Äquatorebene 

 wird dadurch zu- oder abnehmen, und die Kurve kommt, obgleich 

 sie keine Solenoide umschliesst, in Cirkulation. Dieses wird, 

 solange wir noch von der Reibung absehen können, nach der 

 Gleichung 



dC ^ dS 



dt dt 



vor sich gehen. Diese kann für die Zeit von t^ zu t, während 

 welche die Kurve weder Solenoide umschliesst, noch von der 

 Reibung merkbar verzögert wird, integriert werden 



(16) C=~ 2cü{S — Äo) . 



/S(, bedeutet dabei das Areal der Projektion zu der Zeit ^q. So- 

 lange die Kurve eine horizontale bleibt, und die Reibung in Ver- 

 gleich zu dem trägen Widerstand vernachlässigt werden darf, 



