ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1886, N:0 1. 17 



\ m^rl 1 



inom V medelvärdet 



4 le^^ R' ab ' 





(R' radiiis vector frän S^)- 

 De tre vågorna utbreda sig alla med samma hastighet a. Till 

 dess V hunnit fram till S-^ är hastighetsfunktionen = U + U^ 

 + C/2 + i/', der L\, U^ hänföra sig till V och V på samma 

 sätt som Z7, samma funktion som förr, hänför sig till ß, så att 

 C/j och U^ äro potentialer af vissa sferiska lager i vågorna V 



och V. Lagrens massor äro resp. — -r — s- , -V -. ^- • De 



tre vågorna dela gasmassan i tre partier. I partiet mellan 

 00 och Q är gasen i hvila, närmast S2 är hastighetsfunktionen 

 = jp, och till dess V hunnit fram till S^, blir i denna kropps 



närhet hastighetsfunktionen = cp = —^ . [När V passerar öfver 



(Sj, uppstå kring denna kropp två nya vågor, liksom förut V, V 

 uppstodo kring S2, när Q passerade deröfver. V, som kommer 

 genast efter F, ger å sin sida upphof till två andra liknande 

 vågor kring samma »S^, o. s. v.]. 



14. Huru, när So ändrar sin volum, med den konstanta 

 hastigheten — 47rm2, detta ger anledning till ett vågsystem af 

 samma beskaffenhet i förhållande till S^ som det nyss beskrifna 

 i förhållande till S^ och huru det nya vågsystemet adderar sig 

 till det förra, är klart af n:o 12. Hastighetsfunktionen för ga- 

 sens rörelse är summan af hastighetsfunktionen när m^ = O och 

 hastighetsfunktionen när endast m^ = 0. Men då kommer också 

 en plötslig ändring af m^ från m\ till ??2j^") under den oändligt 

 korta tiden e att gifva So en rörelsemängd, som ej längre är 

 att sätta proportionel mot e. Vi se nämligen, att, innan den 



Öfversigt af K. Vet.-AIcad. Förh. Arg. 43. N:o 1. 2 



