ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAK 188 6, N:0 1. 15 



I formeln 



-fj = I«» + -^ + ^) + |(|;(® + v + ^)J + 



|i (O, + ^ + P)|' + ||(0 + y + £/)]'] + J,- 



af hvilken jag förut slutat, att, der q icke är konstant, måste 

 p =y(^), — ha vi att sätta q = Qq(1 + a'), och om a' är oänd- 

 ligt litet af samma ordning som förut (n:o 8), blir 



J Q J Qo 

 Men jo' dp blir en oändligt liten storhet af hög ordning, för- 

 svinnande i förhållande till jdp, så mycket mindre som p blott 

 kan vara oändligt litet. Före rörelsen var nämligen p = O och 

 rörelsen är oändligt liten. Då åter kunna vi sätta p = p' + tt 

 och med p förstå trycket 



I så fall blir 

 eqv. (2) giltig och 



dO 



TT = u-QqG, 



a''o = — j^(U + cp). 



För U + (p få vi då fortfarande det förut anmärkta uttrycket 

 (n:o 5). Alltså vägen, som S^ gifvit anledning till, är till form 

 och förtätning densamma, vare sig rörelse fans i gasen förut 

 eller ej. 



13. Om i gasmassan befinner sig, förutom kroppen S^, på 

 ändligt afstånd derifrån en kropp S.y , som likaledes är sferisk 

 och punktförmig, och före den tid, i*\ då S^ först ändrade sin 

 volum, ingen rörelse fans i gasmassan och då ej heller S2 var i 

 rörelse, så får denna kropp, — om rörelsen i gasen härrör en- 

 dast från S,:s volumändring, — säkert ingen rörelse, förrän en 



