ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANÜLINGAK 1886, X:0 1. 9 



2. ßj ßo betyda två med S^ koncentriska sferiska ytor 

 med K^ resp. R^ till radier; vi sätta i?2 > i^^, men anse B^ — Ki 

 vara mycket litet. Tankes rummet mellan £2^ och ^^2 fyldt med 

 koncentriska homogena sferiska lager med en sammanlagd massa 

 = — ?Wj och betyder Ü dessa lagers potential samt cp poten- 

 tialen af *Sj , uppfattad som punkt med massan = m^ , så är 

 U + cp lika med q) + konst, i hela rummet mellan S^ och £2^ 

 samt konstant = O i hela rummet utanom ß^ ■ Grasen skall ha 

 just U + cp till hastighetsfunktion. 



3. Det blir då endast gaspartiet mellan Q^ och 12, som 

 förhåller sig som sammantryckbar vätska. Ty endast inom detta 

 parti kommer J-{U + </)) i) att bli different från 0. Här är 

 Qq(1 + O") gasens täthet, utanför detta område är tätheten kon- 

 stant = ^Q . 



Trycket inom gasen mellan i^^ och Q,^ kalla vi för tt, och 

 ha enligt n:o 1 tt att vara en funktion af G. Vi sätta nu, i 

 det vi antaga o mycket litet: 

 (1) iT = a-^Q(7 + C, 



der C är vätskans tryck i en punkt på ß^ , — hvilket tryck är 

 för alla denna ytas punkter konstant detsamma. Mellan S^ och 

 ß, är trycket =j9: 



p dep 1 



dx] \dy} \ dz 



(axelsyst. rätvinkligt) 



mellan ßo och co är detsamma = 0. [I öfverensstämmelse här- 

 med måste vi antaga en jemförelsevis större upphopning vid ß, 

 än vid i2j af massa af gaspartiet mellan dessa ytor-).] 



Kontinuitetsvilkoret för gasen lemnar oss denna eqvation: 



7)2 g2 ^2 



*) ^^ = ;r^ + r^^ + T— i; . Axelsvstemet rätvintlifft. 

 033'' oy' oz' 



1 m~ 

 ^) Observera dock, att C är ^ — — <)„ — - och derför oändliart litet af mycket 



hög ordning:. Vid £2^ skulle a'^^^ff + C^O; d. ä. dock g vid ßj oäodligt 

 litet i förhållande till medelvärdet (n:o 8). , 



