8 BÄCKLUND, OM VAGKÖRELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



Alltså: Om m^, rn^ båda ha negativt tecken, lia vi här en 

 repellerande kraft för oss ; vidare : kropparne S-^ , S^ ha hvardera 

 under lika tid r uniformt utvidgat sig, derefter plötsligen åter- 

 tagit den ursprungliga volumen och dervid (derigenom) fått im- 

 puls till ny uniform utvidgning med samma volumhastighet som 

 förut. Detta antaga vi oupphörligen (eller under ändlig tid) 

 repeteradt. Den ena kroppens plötsliga volumminskning skall 

 följa omedelbart efter den andra kroppens, så att de båda krop- 

 parnes återtaganden af de ursprungliga volumerna icke exakt 

 koincidera. Man har i så fall en oupphörlig repulsion för sig. 

 Det samma blir förhållandet om m^, m, båda äro positiva. Det 

 är då endast volumminskningarna, ej, som nyss, volumökningarna 

 som försiggå uniformt. Om m^, m^ ha motsatta tecken, få vi 

 attraktion i st. f. repulsion. 



aSj verkar lika på S^, så att de krafter, med hvilka dessa 

 kroppar inverka på hvarandra, äro lika stora men till riktningen 

 motsatta. De falla utåt sammanbindningslinien mellan krop- 

 parnes medelpunkter. 



Huru förhållandena gestalta sig för ett gasartadt medium 

 skall jag nu söka framställa. 



1. Vi antaga, att »Sj är en materiell punkt, sferisk med 

 r^ till radie, att den omgifves af en gas, att denna sträcker sig 

 oändligt långt i alla riktningar och att dess täthet är oändligt 

 liten = ^o(l + ff), der ^„ är konstant. Vidare tänka vi oss, att 

 <Sj ändrar sin volum med konstant hastighet = — eyrrn^ , der 



3 



rn, är en liten storhet af samma ordning som —= och att en- 



dast på grund häraf gasen råkat i rörelse. Dess rörelse skall 

 då uttryckas genom en hastighetsfunktion, i fall inom de par- 

 tier, inom hvilka gasens täthet icke är konstant, trycket blir 

 funktion af endast tätheten (och tiden). 



