ÖFVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 188 6, N:0 4. 77 



likaså Wj förändras till 7n\ , nii , o. s. v. så att 



, a — h' ..a — h' a + h 



■m.6 = m , — =- ß = nii ^ j-r ß 



a — /i a — Il a + Il 



o. s. v. 



21. Under det att vid den i n:o 18 betraktade diskon- 

 tinuerliga rörelsen en elementarväg med bredden (a + K)dt pas- 

 serar öfver en punkt, p, i närheten af S^, får den del af liastig- 

 hetsfunktionen, som härrör från passagen af delen mellan vå- 



gorna (I:o) och (2:o) värdet — ^ , och den del deraf, som härrör 



från passagen af delen mellan vågorna (2:o) och (3:o) värdet 

 noll. Derför gäller for den kontinuerliga rörelsen detta som ett 

 medelvärde för den från S^ härrörande delen af hastighetsfunk- 

 tionen: 



Men «Sjpll + -)== SjP , i fall S^ är det läge, som kroppens S^ 



medelpunkt intar vid den tid, då den betraktade elementarvagen 

 kommit till p. Hastighetsfunktionen i fråga kan då sättas 

 lika med 



Häraf följer, att, blir det fråga om att beräkna resultanten 

 af tryckkrafterna på S^ , så kan tillnärmelsevis den omgifvande 

 gasmassan betraktas såsom osammantryekbar, med tätheten Qq , 

 och den ifrågavarande kraftens komponenter uttryckas genom 



dW dW dW . 



-7^ — , -7, — , -Ts — (itr. inledn., äfvensom n:o 15), ,v^ , ?/o , e, koor- 

 OiV^ oy.^ oz.-, ' I . ,j~ . 



dinator för 8^ och W en funktion, som efter hand antar dessa 



värden : 



^\ K 



från en tid ^ efter i", som skall vara den tidpunkt, då 



a + Il 



