ÖPVERSIGT AF K. VETENSK.-AKAD. FÖRHANDLINGAR 1886, N:0 10. 341 



tal tidsförlopp prop. mot — anses efteråt repeterad lika under 



alltjemt samma antal samma tidsförlopp. — Hvad här är sagdt 

 om punkterna S^ gäller ock om partiklarne i 3j:s ytlager. 

 Deras volumändringar äro följaktligen tillnärmelsevis lika med 

 dem, som antogos för punkterna S^ och S., i n:o 15. De vågor, 

 partiklarne i ^j:s ytlager utsända till det yttre mediet, blifva 

 således tillnärmelsevis af samma beskaffenhet som de vågor, 

 hvilka i n:o 19 omtalats utgå från S^ . Bredden af hvar och 

 en af dessa är prop. mot ^^ . Vågorna följa hvarandra efter 



tidsförlopp prop. mot — . Hv^ar och en af dem utgöres af en 



förtätad och en förtunnad del. Produkten af vågbredd och för- 

 tätning resp. förtunning är densamma för begge delarne. Af 

 enveloppen för sådana från partiklarne i ^^.s ytlager utgå- 

 ende vågor bildas vågorna från detta ytlager i dess helhet. Af- 

 ven dessa komma att följa hvarandra efter tidsförlopp prop. mot 



a 



vi med a ett medelvärde för vågens förtätning, numeriskt räk- 

 nadt, utan afseende på tecknet, samt med a^ förtunningen i när- 

 heten af .!5"j:s ytlager af en af de ofvan antagna vågorna inom 



^^:& gas (2:o), så blir a af samma ordning som — . 



Energien, som 3j:s ytlager får, när det träffas af en af 

 de (förtunnade) vågorna inom .IJ^is gas (2:o), blir prop. mot 



— oIqoVQo ' ^' å- niot o^^qI . Den energien förloras (till ändlig 



del) delvis till den inre gasen (2:o) hos ^^ , delvis till det 

 yttre mediet, när den nästföljande vågen inifrån ^^ träffar 

 lagret. Till det yttre mediet skall energien komma genom en af 

 de nyssnämda vågorna, som utsändas från H^-.s yta. Men 

 energien af hvar sådan våg är prop. mot g-Qq , således af samma 



2 



ordning som -^Qq , d. ä. som (j^^^ ; såsom det skall vara för att 



och hvar och en af dem får en bredd prop. mot q^ . Förstå 



