346 BÄCKLUND, VÅGRÖRELSEN I ETT GASARTADT MEDIUM. 



Bråktalet, livarom nyss taltes, blir således i detta fall = ^ . 



Vi kunna ock af den här förda räkningen förstå, att de i 

 början af detta n:o omnämda korta volumoscillationerna, livilkas 

 period vi sätta = 2e , ej utöfva något inflytande på medelvärdet, 

 under tiden 6, för kraften mellan S^ och ytelementet på ^'2. 



31, L skall betyda en ringförmig kropp, bestående, liksom förut 

 2^ , af en gas med en täthet prop. mot Qq, punkter S^ utspridda 

 i gasen och ett sammanhängande ytlager. L:s tvärsnitt antagas 

 alla oändligt små. Från ett af dem må utgå en förtunnad våg 

 i den ena af L :s längdriktningar och en förtätad våg i den 

 andra. Allteftersom den första vågen träffar en af partiklarne 

 81 , åstadkommer den en rörelse af den förut skildrade arten 

 jemte det att den meddelar partikelns tyngdpunkt en hastig 

 rörelse i vågens framskridningsriktning, åtföljd af en ojemförligt 

 långsammare rörelse tillbaka igen. När den andra vågen träffar 

 partikeln, åstadkommer den en motsatt volumrörelse och en mot- 

 satt rörelse hos dess tyngdpunkt ^). Efter en tid prop. mot 



^-^ må från samma tvärsnitt utså i samma riktninsar två lika 



a 



beskaffade vågor som förut. Efter ett nytt lika stort tidsför- 

 lopp må ett liknande tredje vågpar utgå från samma tvärsnitt, 

 o. s. v.; så att L i hela sin utsträckning genomlöpes af två 

 vågskaror, den ena bestående af förtunnade, den andra af för- 

 tätade vågor. För det följande föreställer jag mig, att punkterna 

 Si utgöra en enkelt oändlig skara punktgrupper, hvarje grupp 

 fyllande ett tvärsnitt i L och två konsekutiva grupper på ett 

 afstånd från hvarandra = V^^ . Vidare tänker jag mig i stället 

 för en förtunnad våg en skara af m på hvarandra följande för- 



') .Tag har då förestält mig, att de båda vågorna, när de äro i närheten af <S, , 

 förhålla sig sä som om de komme från tvä långt aflägsna punltter pä ömse 

 sidor om S, , hvilka plötsligt fått volumhastigheter — 4 TTm , 4- éjrm resp. 

 Äfven antar jag, att, när den förtunnade vägen passerar S^ , denna är stadd 

 i volumutvidgiiing (eller i voliunätergäng frän ett föregående volumminimum). 

 Liknande antagande göres för den förtätade vågen. 



